Länge

Physikalische Größe
Name Länge
Formelzeichen der Größe l, s
Größen- und
Einheitensystem
Einheit Dimension
SI m L
CGS cm L
Planck Planck-Länge (ħ1/2·G1/2·c-3/2) L
Astronomisch lj, AE, pc L
Anglo-
amerikanisch
in, ft., yd, mi, lea., L
Siehe auch: Abstand (r) Radius(r),
Durchmesser(d), Wellenlänge (λ), u.v.a.

In der Physik

Sie bezeichnet die Ausdehnung physischer Objekte und deren Abstände zueinander. Sie ist über Messvorschriften und die Längen-Normale definiert. Das Formelzeichen der Länge ist der Kleinbuchstabe „l“, ihre SI-Einheit der Meter m. Für Wege- und Kurvenlängen wird als Formelzeichen s verwendet.

Im Rahmen des SI-Einheitensystems ist die Länge eine Basisgröße, aus der andere Größen aufgebaut werden.

Die Längenmessung erfolgt durch Vergleich der zu messenden Länge mit Maßstäben bekannter Länge. Die Länge von Abständen zweier Punkte bzw. eines Maßstabes wird in der klassischen Physik als konstant betrachtet. In der speziellen Relativitätstheorie ist die Länge jedoch abhängig vom relativen Bewegungszustand des jeweiligen Beobachters, man spricht von einer relativistischen Längenkontraktion.

In der Mathematik

Die Länge ist in der Mathematik eine Eigenschaft, die Strecken, Wegen und Kurven zugeordnet werden kann. Die Länge einer Kurve wird auch als Bogenlänge oder Rektifikationslinie bezeichnet.

Längen von Strecken

Sind A und B zwei Punkte in der (zweidimensionalen) Zeichenebene (\R^2) mit den jeweiligen Koordinaten A(a_1|a_2) und B(b_1|b_2), so ist die Länge der Strecke AB nach dem Satz des Pythagoras gleich

\overline {AB} = \sqrt{(b_1-a_1)^2+(b_2-a_2)^2}.

Im dreidimensionalen Anschauungsraum (\R^3) mit den jeweiligen Koordinaten A(a_1|a_2|a_3) und B(b_1|b_2|b_3) gilt

\overline {AB} = \sqrt{(b_1-a_1)^2+(b_2-a_2)^2+(b_3-a_3)^2}.

Es gibt im Wesentlichen zwei Sichtweisen, wie man derartige Formeln verallgemeinern kann:

Längen von Wegen

Ein Weg ist eine stetige Abbildung \gamma: [a,b]\to X von einem Intervall in einen topologischen Raum X. Um Wegen eine Länge zuschreiben zu können, muss dieser Raum jedoch eine Zusatzstruktur aufweisen. Im einfachsten Fall ist X die Ebene \R^2 oder der Anschauungsraum \R^3 mit dem üblichen Längenbegriff für Strecken; Verallgemeinerungen sind möglich für Riemannsche Mannigfaltigkeiten oder beliebige metrische Räume. Man bezeichnet dann die Länge des Weges \gamma\, als L(\gamma)\,.

Wege in der Ebene und im Raum

Ein Weg in der Ebene bzw. im Raum ist durch zwei bzw. drei Koordinatenfunktionen gegeben:

t\mapsto(x(t),y(t)) bzw. t\mapsto(x(t),y(t),z(t)) für a\leq t\leq b.

Für stückweise stetig differenzierbare Wege ist die Länge des Weges durch das Integral über die Länge des Ableitungsvektors gegeben:

L = \int\limits_a^b\sqrt{\dot x(t)^2+\dot y(t)^2}\,\mathrm dt bzw. \int\limits_a^b\sqrt{\dot x(t)^2+\dot y(t)^2+\dot z(t)^2}\,\mathrm dt.

Motivation

Der ebene Weg  \begin{matrix} f(t)=(x(t),y(t)) \end{matrix} wird zunächst durch kleine Geradenstücke  \Delta s approximiert, welche in zwei Komponenten  \Delta x und  \Delta y parallel zu den Koordinatenachsen zerlegt werden. Nach dem Satz des Pythagoras gilt:  (\Delta s)^2 = (\Delta x)^2 + (\Delta y)^2 . Die Gesamtlänge des Weges wird durch die Summe aller Geradenstücke approximiert:

L = \sum \Delta s = \sum \sqrt{(\Delta x)^2 + (\Delta y)^2 } = \sum \sqrt{\left(\frac{\Delta x}{\Delta t}\right)^2 + \left(\frac{\Delta y}{\Delta t}\right)^2} \Delta t

Geht man von der Konvergenz des Sachverhaltes aus und gibt das Ergebnis ohne exakte Grenzwertberechnung an, so ist die Länge  L die Summe aller infinitesimal kleinen Geradenstücke, also: L = \int \mathrm{d}s =\int \sqrt{\dot{x}^2+\dot{y}^2} \,\mathrm{d}t.

Physikalisch (kinematisch) kann der Integrand auch als Betrag der Momentangeschwindigkeit und die Integrationsvariable als die Zeit aufgefasst werden. Dies motiviert die Definition der Länge eines Weges wohl am besten.

Beispiele

t\mapsto(r\cdot\cos t,\ r\cdot\sin t) für 0\leq t\leq2\pi
hat die Länge
\int\limits_0^{2\pi}\sqrt{r^2\sin^2t+r^2\cos^2t}\ \mathrm dt=\int\limits_0^{2\pi}r\,\mathrm dt=2\pi r.
t\mapsto\left(r\cdot\cos t,\ r\cdot\sin t,\ \tfrac{h}{2\pi}\cdot t\right)
   \quad\mathrm{f\ddot ur}\; 0\leq t\leq2\pi
hat die Länge
\begin{align}
  \int\limits_0^{2\pi}\sqrt{r^2\sin^2t+r^2\cos^2t+\left(\tfrac h{2\pi}\right)^2}\ \mathrm dt 
    & = \int\limits_0^{2\pi}\sqrt{r^2+\left(\tfrac h{2\pi}\right)^2}\ \mathrm dt \\
    & = \sqrt{(2\pi r)^2+h^2}
\end{align}

Spezialfälle

Länge eines Funktionsgraphen

Sei die Funktion  f\colon [a,b] \to \R eine stetig differenzierbare auf  [a,b] \subset \mathbb{R} , dann berechnet sich die Länge  L des Funktionsgraphen zwischen den Punkten  (a|f(a)) und  (b|f(b)) wie folgt:

L (a,b)=\int\limits_{a}^{b} \sqrt{1+(f'(x))^2}\; \mathrm{d}x \qquad (*)

Beispiel: Der Umfang eines Kreises lässt sich mit Hilfe von  \begin{matrix} (*)\end{matrix} berechnen. Ein Kreis mit dem Radius  r erfüllt die Gleichung  x^2+y^2 = r^2 bzw.  f(x)=\sqrt{r^2-x^2}. Die Ableitung lautet:  f'(x)=\frac{-x}{\sqrt{r^2-x^2}} .

Wendet man die Formel  \begin{matrix} (*)\end{matrix} an, so folgt:



L = 2 \int\limits_{-r}^{r} \sqrt{1+\frac{x^2}{r^2-x^2}}\, \mathrm{d}x = 2r \int\limits_{-r}^{r} \frac{\mathrm{d}x}{\sqrt{r^2-x^2}}\,=2r \arcsin(1) - 2r \arcsin(-1) = 2 \pi r

Polarkoordinaten

Ist ein ebener Weg in Polarkoordinatendarstellung r(\varphi) gegeben, also

\varphi\mapsto(r(\varphi)\cos\varphi,r(\varphi)\sin\varphi) für \varphi_0\leq \varphi\leq \varphi_1,

so erhält man aus der Produktregel

\frac{\mathrm{d}x}{\mathrm{d}\varphi}=r^\prime(\varphi)\cos\varphi-r(\varphi)\sin\varphi und
\frac{\mathrm{d}y}{\mathrm{d}\varphi}=r^\prime(\varphi)\sin\varphi+r(\varphi)\cos\varphi, somit also
\left(\frac{\mathrm{d}x}{\mathrm{d}\varphi}\right)^2+\left(\frac{\mathrm{d}y}{\mathrm{d}\varphi}\right)^2 = \left(r^\prime(\varphi)\right)^2+r^2(\varphi).

Die Länge des Weges in Polarkoordinatendarstellung ist daher

L=\int\limits_{\varphi_0}^{\varphi_1}\sqrt{\left(r^\prime(\varphi)\right)^2+r^2(\varphi)}\,\mathrm{d}\varphi.

Wege in riemannschen Mannigfaltigkeiten

Ist allgemein \gamma\colon[a,b]\to M ein stückweise differenzierbarer Weg in einer riemannschen Mannigfaltigkeit, so kann man die Länge von \gamma definieren als

L(\gamma) = \int\limits_a^b\|\dot\gamma(t)\|\,\mathrm dt.

Rektifizierbare Wege in beliebigen metrischen Räumen

Es sei (X,d) ein metrischer Raum und \gamma\colon[0,1]\to X ein Weg in X. Dann heißt \gamma rektifizierbar oder streckbar , wenn das Supremum

L(\gamma)=\sup\left\{\left.\sum_{i=0}^{k-1}d(\gamma(t_i),\gamma(t_{i+1}))\right| k\in\mathbb N,0=t_0<t_1<\ldots<t_{k-1}<t_k=1\right\}

endlich ist. In diesem Falle nennt man L(\gamma) die Länge des Weges \gamma.

Die Länge eines rektifizierbaren Weges ist also das Supremum der Längen aller Approximationen des Weges durch Streckenzüge. Für die oben betrachteten differenzierbaren Wege stimmen die beiden Definitionen der Länge überein.

Es gibt stetige Wege, die nicht rektifizierbar sind, beispielsweise die Koch-Kurve oder andere Fraktale, raumfüllende Kurven, sowie fast sicher die Pfade eines Wiener-Prozesses.

Das Wort rektifizieren oder Rektifikation bedeutet gerade machen, das heißt die Kurve (den Faden) an den Enden nehmen und auseinanderziehen, ausstrecken, sodass man eine Strecke erhält, deren Länge man direkt abmessen kann. Heutzutage taucht dieses Wort hauptsächlich noch im Begriff rektifizierbar auf. Der statt rektifizierbar oft in der älteren mathematischen Literatur benutzte Terminus ist streckbar.

Längen von Kurven

Definition der Länge einer Kurve

Die zu einem Weg \gamma: [a,b]\to X gehörende Bildmenge \Gamma= \gamma([a,b])\, wird als Kurve (auch Spur des Weges \gamma\,) bezeichnet. Der Weg \gamma\, wird auch als Parameterdarstellung oder Parametrisierung der Kurve \Gamma\, bezeichnet. Zwei verschiedene Wege können dasselbe Bild haben, dieselbe Kurve kann also durch verschiedene Wege parametrisiert werden. Es ist naheliegend, die Länge einer Kurve als die Länge eines dazugehörigen Weges zu definieren; das setzt aber voraus, dass die Länge für jede Parametrisierung denselben Wert liefert. Anschaulich ist das klar, und es lässt sich tatsächlich für injektive Parametrisierungen zeigen. Insbesondere gilt:

Seien \gamma_1: [a_1,b_1]\to \R^n und \gamma_2: [a_2,b_2]\to \R^n zwei injektive Parametrisierungen derselben Kurve \Gamma\,, also \gamma_1([a_1,b_1]) = \gamma_2([a_2,b_2]) = \Gamma\,. Dann gilt: L\left(\gamma_1\right) = L\left(\gamma_2\right) = L\left(\Gamma\right).

Parametrisierung einer Kurve nach der Weglänge

Wie bereits gesagt, gibt es für eine Kurve verschiedene Parametrisierungen. Eine besondere Parametrisierung ist dabei die Parametrisierung nach der Weglänge (oder Bogenlänge).

Ist \Gamma eine rektifizierbare Kurve mit der Parametrisierung

\begin{matrix}
\gamma:& [a,b] & \to     & \R^n \\
       & \tau  & \mapsto & \gamma(\tau)
\end{matrix}

und \Gamma_t für t\in[a,b] die Teilkurve mit der Parametrisierung \gamma|[a,t], so bezeichnet man die Funktion

\begin{matrix}
s:& [a,b] & \to     & \R \\
  & t     & \mapsto & L\left(\Gamma_t \right)
\end{matrix}

als Weglängenfunktion von \Gamma. Diese Weglängenfunktion s(t) ist stetig und monoton wachsend, für \gamma injektiv sogar >streng monoton wachsend und daher auch bijektiv. In diesem Fall existiert eine Umkehrfunktion t(s). Die Funktion

\begin{matrix}
\hat{\gamma}:& [0,L(\gamma)] & \to     & \R^n \\
             &         s     & \mapsto & \gamma(t(s))
\end{matrix}

wird dabei als die Parametrisierung von \gamma mit der Bogenlänge als Parameter bezeichnet.

Ist \gamma stetig differenzierbar und \dot{\gamma}(\tau)\neq 0 für alle \tau\in[a,b], so besteht die Besonderheit der Parametrisierung nach der Bogenlänge darin, dass auch \hat{\gamma} stetig differenzierbar ist und für alle s\in[0,L(\Gamma)]

\left\|\frac{\mathrm{d}\hat{\gamma}(s)}{\mathrm{d}s}\right\|=1

gilt.

Seitenende
Seite zurück
©  biancahoegel.de
Datum der letzten Änderung: Jena, den: 04.04. 2017